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Nat. Commun.:奇异微极性弹性主动超材料的实现

Nat. Commun.:奇异微极性弹性主动超材料的实现 两江科技评论
2021-10-21
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导读:近日,美国哥伦比亚密苏里大学的Yangyang Chen等人利用压电元件和电子前馈控制,实现了一种能产生节能介质中所没有的奇异微极性弹性的独立有源“超梁(metabeam)”。

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撰稿|郑江坡

导读

由主动的、“活的”或机械式部件制成的材料可以显示由局部传感和计算产生的突发特性。近日,美国哥伦比亚密苏里大学Yangyang Chen等人利用压电元件和电子前馈控制,实现了一种能产生节能介质中所没有的奇异微极性弹性的独立有源“超梁(metabeam)”。非互易奇异模量使弯曲和剪切循环能够将电能转换为机械功,反之亦然。弹性模量的符号与非厄米拓扑指数相关,该指数决定了振动模对样本边界的局域化。在有限频率下,还可以调整有源模量的相角,以产生方向相关的弯曲模量,并控制非厄米振动特性。文章中所提的连续介质方法,建立在对称性和守恒定律的基础上,可以用来设计其他系统,如具有前馈控制回路的合成生物丝和膜。相关成果以“Realization of active metamaterials with odd micropolar elasticity”为题于20211012在顶级期刊《Nature Communications》上发表。

文章作者:Yangyang Chen, Xiaopeng Li, Colin Scheibner, Vincenzo Vitelli & Guoliang Huang

研究背景

在生物学和工程学中,响应材料的不同之处在于它们能够以量身定制的方式对外界刺激作出反应。例如,肌肉受电信号刺激而收缩,而机械热量固体则会因温度变化而发生剧烈变形。不像计算机或多细胞生物具有专门的功能部件,分布式材料中的无差别物理机制在传感、信息处理和响应方面提出了独特的挑战。然而,当材料拥有分布的、局部的能量储备时,可用功能的范围从根本上得到了扩展。这种主动材料所表现出的响应是被动式或节能材料所不能实现的。
主动与被统称为互易的物质对称材料密切相关,但并不等同。首先需要区分机械超材料设计相关的两种互易概念。第一个概念是对牛顿第三定律的概括,该定律指出,机械孤立系统中任意两个分量之间的力必须相等且相反。这种互易的概念可以用其他广义动量来表示,例如角动量。违反这种形式的互易性的机械系统必须从根本上与外部介质(如基底或背景流体接触,以充当动量汇。对于用拉格朗日或哈密顿量描述的系统来说,平移或旋转)对称产生了线性(或角)动量守恒。因此,具有平移对称的系统要么是耗散的、驱动的,要么是主动的。

第二个概念上截然不同的互易性是Maxwell-Betti互易性,它可以粗略地定义为扰动和响应之间的对称。当一个机械系统变形时,所做的功可简写为表示位移、旋转或应变等机械自由度的简写符号,表示共轭力、力矩或应力。对于一个未产生形变的小扰动来说,可以写成。当且仅当Mab对称时,介质服从Maxwell-Betti互易,也就是说Mab=Mba。只要系统的线性响应服从Maxwell-Betti互易性,这些力可以从能量势的梯度中得到。然而,如果介质的线性响应违反Maxwell-Betti互易性,则内能不再是坐标的函数。换句话说,介质可以沿一个封闭的变形循环作非零功。这种介质必然包含非保守力,需要内部或外部的能量来源。

虽然Maxwell-Betti互易性和动量守恒是截然不同的,但设计和建立利用线性或角动量源来实现违Maxwell-Betti互易性的机械系统当然是可行的。然而,这种方法本质上涉及到与外部介质的机械耦合。在本研究中,研究人员采取另一条路线。研究人员探讨了代表剪应力和力矩应力的情况,它保持线动量和角动量的电流。在这种情况下,表示几何变形,Mab表示包含材料所有弹性模量的刚度矩阵,他们将反对称分量(Mab-Mba)/2称为奇异弹性。一种显示出奇异弹性的材料必须违背Maxwell-Betti互易性,即使它不需要依赖于线性或角动量的外部源。最近关于超材料的设计制作进展是利用有源元件来实现传感、激光和隐身、频率依赖的反射率、单向波放大、能量收集和模拟计算等功能。然而,到目前为止所认识到的所有主动的非互易超材料都表现出以下两种限制:主动的非互易效应要么在准静态限制中从线性响应中消失,要么需要存在线性或角动量的背景源。因此,它们的功能很大程度上局限于有限频率控制,或者从根本上要求样品与作为动量汇或源的附加介质接触。

创新研究

在本研究中,研究人员报道了一种在被动介质中无法实现弹性的独立超材料的设计、构造和实验演示。这种超材料由安装在梁上的压电元件构成,并由电路控制。该方法实现了微极性固体中弯曲和剪切之间的不对称耦合,这就产生了一种奇异的微极性物质,它同时打破了奇偶性和Maxwell-Betti互易性,metabeam的光谱表现出非厄米拓扑指数,导致振动模在样品边界处的局域化。不但如此,研究人员在实验上证明了通过超材料传播的波的单向放大/衰减。

图文速览


1(a)-1(d)展示了在该实验中研究的独立超材料的设计、构造和实验过程,并对进行分析1(e)-1(g)


1 奇异微极metabeam的设计与力学研究(a)一个单胞上有三个压电贴片:一个充当传感器,两个充当驱动器;(b)整个metabeam的一部分;(c)-(d)电子回路及照片;(e)metabeam的运动描述;(f)当梁弯曲时,中心的压电力就会被拉伸;(g)反对称电子驱动则产生与模量P成比例的剪应力。

为了验证该设计在低频下性质,研究人员对全压电耦合的梁进行了COMSOL模拟,如下图所示。

2 奇异微极弹性的准静态变形周期(a)在剪切和弯曲空间中跟踪单胞的状态;(b)数值计算顺时针(顶部)和逆时针(底部)路径所做的功

奇偶性和能量守恒的同时打破,使主动微极性超材料能够根据波的传播方向选择性地放大和衰减波,如图所示。


3 奇异微极性弹性的非厄米趋肤效应。(a)具有周期边界条件和奇异微极模量P=3πmetabeam弯曲模的振动谱;(b)在具有开放边界条件的介质中ω的逆穿透深度K(c)局域态与拓扑指数ν(ω)相连接;(d)图解地说明了本征模在(c)中以星号表示的ω值处的局域化。




4 (a)伪厄米动力学(a)arg(P)=π/2超材料的光谱;(b)向不同方向运动的波的横向位移波场。


为了直观地了解metabeam的力学,一个离散模型被用来描述奇异微极横梁。


5奇异微极横梁的离散模型(a)离散模型的参数;(b)该单胞由hihi来描述;(c)-(d)奇异微极梁有一个内部反馈P,可以感知扭转弹簧的角度变化,并驱动胡克弹簧中触发额外的张力。


为了探究由奇异微极性模量P引起的动态波现象,用压电执行器在metabeam中激发了弯曲波,实验过程和结果结果展示在下图。


6趋肤模式和奇异微极性模量的实验证明。(a)实验示意图;(b)-(c)波的单向放大;(d)非厄米趋肤效应的观察;(e)逆衰减长度(f)arg(P)作为频率函数的曲线。

总结与展望

综上所述,研究团队提出的metabeam有着在节能介质中所没有的主动奇异微极性模量和非互易响应,这是通过传感、驱动和局部计算实现的。最小的车载电子器件为有源metabeam提供动力,使其具有弹性发动机、选择模式放大器和机械二极管等多种功能。研究团队揭示了奇异微极性模量、非厄米趋肤效应和相应拓扑指数之间的内在关系。数值和实验结果表明,波在超材料中单向放大和衰减。奇异微极性通过包含反对称性的关系,扩大了传统应变/应力和高阶曲率/矩之间可能的耦合范围。该设计可以通过计算机编码灵活调整,并通过微电子机械系统(MEMS)缩放。该机械方法依赖于前馈控制回路,这是一个可以存在于超材料和生物环境中的通用概念。连续统一介质理论也使该方法特别适用于其他系统的力学。将这里所说明的原理与无序、非线性和强耗散相结合,为控制生物介质中产生的丝和膜提出了新的方法。


https://www.nature.com/articles/s41467-021-26034-z

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